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在靜電除塵器中，荷電極性不同的塵粉在電場力的作用下分別向不同極性的電極運動。在電暈區和靠近電暈區很近的一部分荷電塵粒與電暈極的極性相反，于是就沉積在電暈極上I。電暈區范圍小，捕集數量也小。而電暈外區的塵粒，絕大部分帶有電暈極極性相同的電荷，所以，當這些荷電塵粒接近收塵極表面時，在極板上沉積而被捕集。塵粒的捕集與許多因素有關。如塵粒的比電阻、介電常數和密度，氣體的流速、溫度，電場的伏-安特性，以及收塵極的表面狀態等。要從理論上對每一個因素的影響皆表達出來是不可能的，因此，塵粒在靜電除塵器的捕集過程中，需要根據試驗或經驗來確定各因素的影響。

　 塵粒在電場中的運動軌跡，主要取決于氣流狀態和電場的綜合影響，氣流的狀態和性質是確定塵粒被捕集的基礎。

　 氣流的狀態原則上可以是層流或紊流。層流條件下塵粒運行軌跡可視為氣流速度與驅進速度的向量和。

　 除塵效率和電場長度成正比，而當管式和板式靜電除塵器的電場長度和導極間距相同時，管式靜電除塵器的氣流速度是板式靜電除塵器的2倍。 

　 由于多依奇公式是在許多假設條件下推導出的理論公式，因此與實測結果有差異。為此很多學者對其理論公式進行了修正，使其盡可能與實測接近。但仍用上述公式作為分析、評價、比較靜電除塵器的理論基礎。

　　1922年德國人多依奇(Deutsch)做了如下的假設，推導了計算靜電除塵器除塵效率的方程式。

　　a、向電極運動的塵粒所受氣流阻力是在粘滯流范圍內，可以應用斯托克斯定律。

　　b、紊流和擴散使除塵器任一截面上的塵粒都是均勻分布的。

　　c、塵粒進入電場后立即完全荷電。

　　d、收塵極表面附近塵粒的驅進速度，對于所有粉塵都為一常數，與氣流速度相比是很小的。

　　e、不考慮沖刷，二次尺揚，反電暈和粉塵凝聚等因素的影響。

f、塵粒相互有足夠遠的距離，可以忽略電荷極性相同的粒子之間的排斥作用。

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